Види проникності
Матеріал в різних робочих умовах нелінійного компонента змінює свої якості. Для їх характеристики використовуються наступні види проникності:
Два основних типи піроелектриків
Такими вважаються сегнетоэлектрики і антисегнетоэлектрики. У них є сектору СЕП – домени.
У першому виді один домен утворює навколо себе деполяризующую сферу.
Коли створюється багато доменів, воно зменшується. Скорочується і енергія деполяризації, але збільшується енергія секторних стінок. Завершення процесу відбувається, коли ці показники стають на один порядок.
Яке поведінка СЕП при знаходженні сегнетоелектриків в зовнішній сфері, було описано вище.
Антисегнетоэлектрики – асиміляція мінімум двох підрешіток, вміщених один в одного. У кожній спрямованість дипольних факторів паралельна. А їх загальний дипольний показник – це 0.
У слабких спектрах антисегнетоэлектрики відрізняються лінійним типом поляризації. Але по мірі збільшення сили поля вони можуть набувати кондиції сегнетоелектриків. Параметри поля розвиваються від 0 до показника Е1. Поляризація зростає лінійно. На зворотному русі вона вже відходить від поля – виходить петля.
Коли утворюється напруженість діапазону Е2 , сегнетоелектрик перетворюється у свій антипод.
При зміні вектора поля Е ситуація ідентична. Це означає симетричність кривої.
Антисегнетоэлектрик, перевершуючи позначку Кюрі, набуває параэлектрические кондиції.
При нижньому підході до цієї точки проникність досягає певного максимуму. Вище неї він варіюється за формулою Кюрі-Вейсса. Однак абсолютний параметр проникності в призначеній точці поступається аналогічному показнику сегнетоелектриків.
У багатьох випадках антисегнетоэлектрики мають кристалічної конструкцією, спорідненої їх антиподам. В окремих ситуаціях і при ідентичних з’єднаннях, але при різних температурах з’являються фази обох піроелектриків.
Найвідоміші антисегнетоэлектрики – це NaNbO3, NH4H2P04 і т. д. Їх кількість поступається числа поширених сегнетоелектриків.
